СИММЕТРИЯ МАГНИТНАЯ - СИММЕ́ТРИ́Я МАГНИ́ТНАЯ, симметрия, в число преобразований которой, кроме обычных поворотов вокруг осей симметрии, отражения в плоскостях симметрии и трансляций, дополнительно входит преобразование R, изменяющее направления магнитных моментов на противоположные. Магнитная симметрия учитывает пространственное распределение плотности магнитного момента, создаваемого электронами в кристалле. Симметрия расположения и ориентация магнитных моментов в кристалле описывается магнитными пространственными группами. Точечные группы (см. ТОЧЕЧНАЯ ГРУППА СИММЕТРИИ) магнитной симметрии изоморфны точечным группам антисимметрии (см. АНТИСИММЕТРИЯ).
Введение R-преобразования, учитывающего изменение магнитного момента на противоположное, увеличивает число классов симметрии с 32 до 122, а число пространственных групп симметрии - с 230 до 1651. Вещества, обладающие магнитной структурой, описываются теми группами магнитной симметрии, в которые R входит в виде произведений с обычными элементами симметрии кристаллов. В ряде случаев при данной кристаллической структуре кристалл может иметь несколько типов магнитной структуры. Появление магнитного упорядочения может привести только к понижению (в крайнем случае сохранению) симметрии кристалла по сравнению с его немагнитным состоянием (см. симметрии принцип Кюри).
Прямым методом определения атомной магнитной структуры служит метод дифракции нейтронов. В ряде случаев достаточно подробные сведения о магнитной структуре могут быть получены с помощью эффекта Мессбауэра (см. МЕССБАУЭРА ЭФФЕКТ) и ядерного магнитного резонанса (см. ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС).